时差法超声流量计工作原理_仪器仪表_中国百科网
时差法超声流量计工作原理
    1 　引言超声流量计可以实现非接触高精度测量,具有量程宽、无压损、组成简单、灵敏度高等优点,在石油化工、污水处理、工业及生活用水等领域有着广泛的应用前景[122 ] .超声流量计发展至今,已经有多种测量方式,按测量原理可以分传播速度差法、多普勒效应法、波束偏移法等. 时差法是超声流量传播速度差法的一种,与其他测量方式相比,具有测量方式简单和计量精度高等优点,所以其一直备受关注. 但是静态漂移问题,一直是时差式超声流量计精度提升的瓶颈. 静态漂移问题与超声信号准确判断密切相关,超声流量计测量的工业现场环境复杂,接收到的超声波信号比较小,易受干扰,另外流体中固体颗粒及电磁波极易使接收的超声波信号幅值发生变化[3 ] ,导致测量不准确和计量精度的下降,所以精确判断接收超声波信号的到达时刻是解决静态漂移,提升时差法超声流量计的计量精度重要方法之一.在时差式超声流量计中,最常用的信号处理方法为阈值法[425 ] . 阈值一旦设定,其值保持不变,而在实际测量过程中,因外界环境是变化的,它会影响接收到的超声信号,从而使时间差的测量产生误差,严重影响超声流量计的计量精度. 文中采用过零阈值平滑模型对传统的阈值法进行了改进,可以较准确测量超声信号在流体中传播的时间差,提高时差法超声流量计的计量精度.2 　时差法超声流量计工作原理时差法超声流量计工作原理如图1 所示.α为流速方向和超声波传播方向的夹角α,当为锐角时,称之为顺流;当α为钝角时,称之为逆流. 超声波信号在动态介质(流体) 中,与静态介质(流速为零) 相比,顺流时信号传播速度增加,传播时间减小,逆流时信号传播速度减小,传播时间增加,从而顺逆流方向声波信号传播时间存在差值(即时差) . 时差法超声流量计就是根据介质的流速与时差存在线性关系原理进行测量的,只要准确测定顺逆流时间,根据流速与其线性关系,可以求出瞬时流速,进而可以求出瞬时流量[6图1 中的s1 、s2 分别代表两个超声波换能器; t1为换能器s1 发射、s2 接收时, 超声波在管道中传播时间,即顺流时间; t2 为换能器s2 发射、s1 接收时,超声波在管道中传播时间, 即逆流时间; V 为液体流速; D 为管道直径;θ为超声波进入液体的入射角. 超声流量计顺流时间t1 和逆流时间t2 分别用下式计算[7 ] ,即其中, C 为超声波信号在水中的声速,τ为信号在换能器及硬件电路中的时间延迟. 设Δ T 为顺逆流时间差,则因常见液体中声速要大于1000m/ s , 而液体流速小于10m/ s[7 ] ,即C2 m V 2 ,所以式(3) 可以简化为由式(4) 可得流速通过式(5) 可求出瞬时流量式中, K 为流速分布修正系数, S 为管道截面积, D为管道直径.3 　静态漂移的产生理论上,在流体静止的情况下(流速为0m/ s) ,时差法超声流量计测量的顺流时间t1 和逆流时间t2 应该相等,时间差ΔT 应该为0. 但是因采用的两个超声换能器的灵敏度、机电耦合等参数不可能完全相同,静态情况下ΔT 一般在一个范围内变化, 则由式(6)可知静态下的瞬时流量Qs 应在一个范围内波动. 超声流量计对流动流体的测量, 称为动态计量, 动态瞬时流量为记作Qd. 假设时差式超声流量计要满足分界流量为qt ,精度为1 %,则ΔT 必须满足:其中,ξ为一个精度阈值参数(由分界流量和精度决定) ,所以静态瞬时流量Qs 满足式中,δ = f (ξ) . 当静态瞬时流量Qs 不满足式(8)时,定义该状况为静态漂移.解决静态漂移的基本方法是准确的判断超声波的到达时刻,即得到准确的顺逆流时间,进而得到准确的时间差.通常用阈值比较法来判断超声波的到达时刻,阈值比较法的原理图如图2 所示, 图2 (b) 为(a) 中框图放大部分.图2 (b) 中, DS 为发射换能器的脉冲驱动信号;TS 为接收换能器接收到的超声波信号; T 为顺流时间(逆流时间) ; t 为时间坐标轴; Z 为硬件阈值;a 、b、c 、d 依次为接收的超声波第二个周期的4 个时刻点, a 为过零点. 假设图2 中, 接收换能器在一次静态测量时接收的超声波为TS , 阈值Z 首次与该信号切割时刻为c 点, 此时的超声流量计测得顺流时间(逆流时间) 为T ,时间差为Δ T. 如果下一次接收的超声波幅值比该次大或者小, 则阈值Z 首次与该信号切割的时刻点c 点会前移或后移, 导致测量的顺流时间(逆流时间) 偏大或偏小. 由于超声波比较微弱,易受到流体中固体颗粒、外界环境以及电子元器件老化因素的影响, 从而会使接收超声信号幅值发生变化, 使Z 与超声波首次切割的时刻点c 点会前移或后移,顺流时间和逆流时间测量不准确. 在静态情况下,顺流时间和逆流时间都是ms 级的,两者大小很接近,使得时间差Δ T 为ps 级,容易出现3种使静态漂移| Qs | & δ的情况:(1) 如果接收超声波幅度变大, Z 首次与接收信号切割时刻为第二周期的b 点, 此时测得顺流时间(逆流时间) 记为T1 ,时间差为Δ T1 , | Δ T1 | &|Δ T | ,从而| Qs | & δ;(2) 如果接收超声波幅度变小, Z 首次与接收信号切割时刻为第二个周期的d 点, 此时顺流时间(逆流时间) 记为T2 ,时间差为Δ T2 , | Δ T2 | &| Δ T| ,从而| Qs | & δ;(3) 如果接收超声波幅值变大或变小的程度很大,那么Z 首次与接收超声波信号切割时刻可能为第一个周期或第三个周期的某一时刻点, 使得静态测量时间差增大或减小一个周期, 这样测量的顺流时间或逆流时间就是错误的,从而时间差是错误的,导致瞬时流量测量结果错误.上面3 种情况都产生了静态漂移, 主要原因是不能准确的判断接收超声波信号到达时刻, 这是阈值比较法较大的缺陷. 严重影响时差式超声流量计的动态计量精度,甚至产生计量错误. 减小静态漂移是提高时差法超声流计量精度非常有效的方法.4 　实现抑制静态漂移的方法当换能器接收到超声波信号时, 由于换能器由静止到震荡稳定需要一定的时间, 传统阈值比较法采用第二个周期信号作为判断接收的超声波信号到达时刻点的标志, 可以很好去除该信号稳定所需要的时间,但是当超声信号的幅值大小波动时,该模型不能很准确判断超声波到达的时刻. 由于在该模型中,阈值电压Z 首次与接收的超声信号切割时刻点会发生移动,产生静态漂移,导致计量不准确.当接收换能器接收到信号时, 就会在其电极两端产生中心频率f 0 的超声波信号y ( t) ,即y ( t) = r ( t) cos (2πf 0 t + &) (9)其中, r ( t) 为关于t 的调制函数,则y ( t) 为幅度调制信号, f 0 为谐振频率, & 为初始相位, 为了讨论方便,设初始相位&为零. 当t =2 k + 14 f 0( k ∈ Z) 时,y 的值为零, 该时刻点称为过零点, 不受调制信号r ( t) 的影响. 超声波在流体中传播时候, 环境噪声主要影响调制信号r ( t) 部分,对cos (2πf 0 t) 部分没有影响. 把过零时刻点作为判断接收超声回波信号到达的标志,可以很好的解决由于接收的超声波幅值变化而导致到达时刻错判的问题, 能很准确测量顺流和逆流时间[829 ] ,克服了阈值比较的不足, 静态漂移比较小.基于以上分析, 文中采用过零和阈值比较相结合的方式,称之为过零阈值模型,能很好解决上述阈值比较模型的缺点,减小静态漂移,可以提高时差法流量计的计量精度. 过零阈值模型实现原理如图3所示, Z 为硬件阈值;ult rasonic 为接收的超声波信号; Q1 、Q2 、Q3 、S 分别为输出信号.在静态情况下,超声流量计顺流测量时,超声波经过图3 所示电路,各部分输出信号如图4 所示,处理过程如下:Step1 : ult rasonic 信号经过comparater1 时,进行阈值比较,当幅值大于阈值Z 时, Q1 输出高电平, Q1 的波形如图4 (b) 所示;Step2 : ult rasonic 信号经过comparater2 时,当幅值大于阈值Z 时,此时Q2 输出高电平, ?0?5Q 2 经过Not 之后使该比较器进入锁存状态,此时Q2 的波形被锁存,即一直为高电平,如图4 (c) 图所示;Step3 : ult rasonic 信号经过comparater3 时,进行过零比较,输出信号Q2 的波形如图4 (d) 图所示;Step4 :把图4 中的(c) 和(d) 图波形进行逻辑与运算,最后得到输出波形如图4 (e) 所示, stop 信号作为判断接收超声信号到达的标志,即计时芯片停止计时的标志.经过以上4 步后, 计时芯片能够测得较准确顺流时间T3 , 用同样的方法测得逆流时间T′3 , 就可以计算出较准确测量时间差Δ T3 和静态瞬时流量.对于超声换能器来说, 如果发射换能器的驱动信号一定的情况下, 接收换能器接收到超声波形是不变的,则通过阈值比较出脉冲的个数是不变的. 每次测量时该脉冲的个数设为N , 计数器对该脉冲串进行计数,阈值计数测试框图如图5 所示. 进行一次测量时,如果该记录值为N , 则进行下一次的测量;如果该记录值不为N ,则舍弃该组数据,进行重测.为了进一步减小静态漂移, 提高时差法超声流量计的抗干扰能力, 文中在过零阈值比较模型的基础上,又增加了软件平滑滤波方法[10 ] . 这样可以有效的减小随机干扰信号对硬件系统的影响, 剔除测量过程中的误差数据,提高了系统的计量精度.5 　实验结果分析为了验证过零阈值平滑模型的优点, 文中做了对比实验. 在静态条件下分别对阈值比较法、过零阈值模型以及过零阈值平滑模型进行实际的测量, 获得瞬时流量,即静态漂移, 结果如图6 至图8 所示.图中横坐标为测量的次数,纵坐标为瞬时流量.在分界流量qt 为Qt (M3/ H) , 且精度满足1 %的条件下, 静态瞬时流量的必须满足式(8) ( 为10 QtL/ H) . 根据实际需求, 分界流量选择为208 微电子学与计算机2010 年图6 为阈值比较法测得的静态瞬时流量,静态瞬时流量波动很大,而且存在测量错误点,远远不能满足分界流量为3M3/ H ,精度为1 %的要求;图7 为过零阈值模型测得的静态瞬时流量,基本上可以满足分界流量为3M3/ H ,精度为1 %的要求,但是存在个别误差点;图8 为过零阈值平滑模型测得的静态瞬时流量,完全可以满足始动流量为3M3/ H ,精度为1 %的要求.为了对比上述3 种方法之间的稳定性和重复性[11 ] ,文中对实测数据分别计算其期望、方差及标准差进行对比如表1 所示经过对3 种方法的实际测量数据的数学统计分析可以看出,零阈值平滑模型实测数据的期望、方差和标准差要小,该系统的重复性和稳定性比较好,测量的数据更接近实际测量真实值,波动性很小,可以实现抑制静态瞬时流量波动,可以很好地解决静态漂移问题.6 　结束语时差式超声流量的阈值比较模型,抗环境噪声和元器件老化的能力差,不能准确地判断接收超声信号到达的时刻,会产生静态漂移,一直制约时差式超声流量计精度的提高. 文中对传统阈值比较法进行硬件改进和从系统角度对测得的数据进行软件优化,可以很好判断接收的超声信号到达的时刻点,较准确测定顺流和逆流时间,有效抑制了静态漂移问题,提高时差式超声流量计的计量精度.
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声速测量及不确定度分析
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声速测量及不确定度分析
官方公共微信来源： 作者：刘石劬;
声速测量及不确定度分析
本文介绍了分别用共振干涉(驻波)法、相位比较法和时差法测量声速的原理、实验装置及实验结果,并对实验结果进行了比较,同时做了不确定度分析。通过比较发现,时差法测量声速的相对误差和不确定度都最小。1原理及实验装置声速是指声波在媒质中的传播速度。声波属于纵波的一种。在波动过程中,波的传播速度V、频率f和波长λ之间存在着下列关系:V=λf(1)因此,只要测出声波的频率和波长就可以计算出声速。[1]实验装置如图1所示,其中的S1和S2分别用来发送和接收声波,它们是以压电陶瓷做成的换能器。当把激励电信号加在S1的端面时,换能器端面产生机械振动,并在介质中激发出声波。当声波传递到S2表面时,激起S2端面的振动,又会在其介质表面产生相应的电信号输出。图1实验装置示意图2不确定度概要2.1不确定度与误差统计学家与测量学家一直在寻找合适的术语正确表达测量结果的可靠性。例如以前常用的偶然误差,由于“偶然”二字表达不确切,已被随机误差所代替。近年来,人们感到“误差”二字的词义较为模糊,如讲“误差是±1%”,使人感到含义不清晰。但是若讲“不确定度是±1%”,则含义是明确的。因而用随......(本文共计5页)
　　　　　　　
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大学物理实验
主办：吉林化工学院
出版：大学物理实验杂志编辑部
出版周期：双月
出版地：吉林省吉林市大学物理实验报告-声速的测量-五星文库
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大学物理实验报告-声速的测量
导读：实验报告，声速的测量，【实验目的】，1.学会用共振干涉法、相位比较法以及时差法测量介质中的声速2.学会用逐差法进行数，【实验原理】，在超声波段进行声速测量的优点还在于超声波的波长短，本实验采用的是压电陶瓷制成的换能器(探头)，实验装置如图1所示，本实验测量的是声压，可以精确的测量波长，实验中输入示波器的是来自同一信号源的信号，用时差法测量声速的实验装置仍采用上述仪器，在本实验中，【实验数据记录
声速的测量
【实验目的】
1.学会用共振干涉法、相位比较法以及时差法测量介质中的声速 2.学会用逐差法进行数据处理； 3.了解声速与介质参数的关系。
【实验原理】
由于超声波具有波长短，易于定向发射、易被反射等优点。在超声波段进行 声速测量的优点还在于超声波的波长短，可以在短距离较精确的测出声速。 超声波的发射和接收一般通过电磁振动与机械振动的相互转换来实现，最常 见的方法是利用压电效应和磁致伸缩效应来实现的。本实验采用的是压电陶瓷制 成的换能器(探头)，这种压电陶瓷可以在机械振动与交流电压之间双向换能。 声波的传播速度与其频率和波长的关系为：v???f(1)
由(1)式可知，测得声波的频率和波长，就可以得到声速。同样，传播速度亦可用v?L/t(2)表 示，若测得声波传播所经过的距离L和传播时间t，也可获得声速。
1. 共振干涉法
实验装置如图1所示，图中S1和S2为压电晶体换能器，S1作为声波源，它被低频信号发生器输出的交流电信号激励后，由于逆压电效应发生受迫振动，并向空气中定向发出以近似的平面声波；S2为超声波接收器，声波传至它的接收面上时，再被反射。当S1和S2的表面近似平行时，声波就在两个平面间来回反射，当两个平面间距L为半波长的整倍数，即
n=0，1，2，……(3)
时，S1发出的声波与其反射声波的相位在S1处差2nπ(n=1，2 ……)，因此形成共振。
因为接收器S2的表面振动位移可以忽略，所以对位移来说是波节，对声压来说是波腹。本实验测量的是声压，所以当形成共振时，接收器的输出会出现明显增大。从示波器上观察到的电信号幅值也是极大值(参见图2)。
图中各极大之间的距离均为λ/2，由于散射和其他损耗，各级大致幅值随距离增大而逐渐减小。我们只要测出各极大值对应的接收器S2的位置，就可测出波长。由信号源读出超声波的频率值后，即可由公式(1)求得声速。
2. 相位比较法
波是振动状态的传播，也可以说是位相的传播。沿波传播方向的任何两点同相位时，这两点间的距离就是波长的整数倍。利用这个原理，可以精确的测量波长。实验装置如图1所示，沿波的传播方向移动接收器S2，接收到的信号再次与发射器的位相相同时，一国的距离等于与声波的波长。
同样也可以利用李萨如图形来判断位相差。实验中输入示波器的是来自同一信号源的信号，它们的频率严格一致，所以李萨如图是椭圆，椭圆的倾斜与两信号的位相差有关，当两信号之间的位相差为0或π时，椭圆变成倾斜的直线。
用时差法测量声速的实验装置仍采用上述仪器。
由信号源提供一个脉冲信号
经S1发出一个脉冲波，经过一段距离的传播后，该脉冲信号被S2接收，再将该信号返回信号源，经信号源内部线路分析、比较处理后输出脉冲信号在S1、S2之间的传播时间t，传播距离L可以从游标卡尺上读出，采用公式(2)即可计算出声速。
4. 逐差法处理数据
在本实验中，若用游标卡尺测出2n个极大值的位置，并依次算出每经过n个λ/2的距离为
?? ??+?? ?????
。如测不到20个极大值，则可少测几个(一定是偶数)，用这样就很容易计算出λ
类似方法计算即可。
【实验数据记录、实验结果计算】
实验时室温为16℃，空气中声速的理论值为
1+ =341.019??/??
1．共振干涉法
频率 f=35.617
#include&iostream& #include&cstdio&
constint n=10;
const double f=35.617;
const double L[2*n]={50.00, 52.58, 54.41, 57.46, 59.63, 62.40, 64.46,
67.37, 70.60, 72.16,74.01, 77.00, 79.01, 81.84, 83.80, 86.92, 88.78, 91.66, 93.31, 96.49};
double LMD=0;
int main() {
for (inti=0;i&n;i++) LMD+=(L[n+i]-L[i])*2/n/n; printf(&v=%.3lf\n&,LMD*f*2); system(&pause&); return 0; }
此程序运行结果为：v= 344.461 m/s;
2．相位比较法
频率 f=35.618
使用逐差法进行数据处理，处理过程由C++程序完成，程序如下
#include&cstdio&
constint n=5;
const double f=35.618;
const double L[2*n]={54.82, 64.41, 74.02, 83.74, 93.40, 103.06, 112.90,
122.36, 131.86, 141.09}; double LMD=0;
包含总结汇报、办公文档、外语学习、党团工作、工作范文、行业论文、考试资料、资格考试以及大学物理实验报告-声速的测量等内容。本文共2页
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