半导体PN结在零偏、反偏、正偏强反型状态条件下耗尽层的区别（画图示意）

来源：蜘蛛抓取(WebSpider) 时间：2020-05-21 16:38 标签： 反状态

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硅光电池是一种直接把光能转换荿电能的半导体器件它的结构很简单，核心部分是一个大面积的PN 结把一只透明玻璃外壳的点接触型二极管与一块微安表接成闭合回路，当二极管的管芯（PN结）受到光照时你就会看到微安表的表针发生偏转，显示出回路里有电流这个现象称为光生伏特效应。硅光电池嘚PN结面积要比二极管的PN结大得多所以受到光照时产生的电动势和电流也大得多。

光敏传感器的基础是光电效应即利用光子照射在器件仩，使电路中产生电流或使电导特性发生变化的效应目前半导体光敏传感器在数码摄像、光通信、航天器、太阳能电池等领域得到了广泛应用，在现代科技发展中起到了十分重要的作用

能源--硅光电池串联或并联组成电池组与镍镉电池配合、可作为人造卫星、宇宙飞船、航标灯、无人气象站等设备的电源；也可做电子手表、电子计算器、小型号汽车、游艇等的电源。

光电检测器件--用作近红外探测器、光电讀出、光电耦合、激光增加准直、电影还音等设备的光感受器

硅光电池优质推荐OTRON品牌。

光电控制器件--用作光电开关等光电控制设备的转換器件

1. 半导体PN结原理

目前半导体光电探测器在数码摄像、光通信、太阳电池等领域得到广泛应用，硅光电池是半导体光电探测器的一个基本单元深刻理解硅光电池的工作原理和具体使用特性可以进一步领会半导体PN结原理、光电效应理论和光伏电池产生机理。

图1是半导体PN結在零偏、正偏、反偏下的耗尽区当P型和N型半导体材料结合时，即没有外加电压的零偏时（图1a）由于P型材料多数载流子为空穴（带正電荷，Positive charge）而N型材料多数载流子为电子（带负电荷，Negative charge）结果各自的多数载流子向对方扩散，扩散的结果使得电子与空穴在结合区复合則两侧的P型区出现负电荷，N型区带正电荷形成一个势垒（对于硅，约为0.7 V）由此而产生的内电场将阻止扩散运动的继续进行。当两者达箌平衡时在PN结两侧形成一个耗尽区。耗尽区的特点是无自由载流子呈现高阻抗。当PN结反偏时（图1b）外加电场与内电场方向一致，耗盡区在外电场作用下变宽使势垒加强，更加不利于多数载流子的扩散运动但有利于由于温度效应被激发的少数载流子的漂移运动，导致极小的反向电流若干反向电压足够大，则该反向电流将达到一个饱和电流IS（《1 μA）；当PN结正偏时（图1c）外加电场与内电场方向相反，耗尽区在外电场作用下变窄使势垒削弱。当外加电压大于开启电压（对于硅约为0.5 V），势垒将被消除多数载流子的扩散运动将持续進行，形成P→N方向的正向电流I这就是PN结的单向导电性。

2. 发光二极管LED工作原理

当某些半导体材料形成的PN结加正向电压时空穴与电子在PN结複合时将产生特定波长的光，发光的波长与半导体材料的能级间隙Eg有关发光波长λP可由下式确定：

式中的h为普朗克常数，c为光速在实際的半导体材料中能级间隙Eg有一个宽度，因此发光二极管发出光的波长不是单一的其发光波长半宽度一般在25~40nm左右，随半导体材料的不同洏有差别发光二极管输出光功率P与驱动电流IL的关系由下式决定：

式中η为发光效率，Ep是光子能量，e是电荷常数

输出光功率与驱动电流呈线性关系，当电流较大时由于PN结不能及时散热输出光功率可能会趋向饱和。本实验用一个驱动电流可调的红色超高亮度发光二极管LED作為实验用光源采用的发光二极管驱动和调制电路如图2所示，其中的信号调制采用光强度调制的方法

发送光强度调节器用来调节流过LED的靜态驱动电流，从而改变发光二极管的发射光功率设定的静态驱动电流IL调节范围为0~20 mA，对应面板上的光发送强度驱动显示值VE为0~2000 mV（VE＝100IL对应IL時，小数点在倒数第二位之前单位为mA，即XX.XX mA）正弦调制信号（频率f=1～1000 KHz）经电容、电阻网络及运放跟随隔离后耦合到放大环节，与发光二極管静态驱动电流迭加后使发光二极管发送随正弦波调制信号变化的光信号如图3所示，变化的光信号可用于测定光电池的频率响应特性

硅光电池是一个大面积的光电二极管（Photodiode），它被设计用于把入射到它表面的光能转化为电能因此可用作光电探测器和光电池，被广泛鼡于太空和野外便携式仪器等的能源

当半导体PN结处于零偏或反偏时，在它的结合面耗尽区存在一内电场当有光照时，入射光子将把处於价带中的束缚电子激发到导带激发出的电子-空穴对在内电场作用下分别漂移到N型区和P型区，形成一个正向光伏电压VP可用作光电池SPC，對外输出电流当在PN结两端加负载时就有一光生电流IP流过负载，方向是从P型区流入负载然后流入光电二极管的N型区，与PN结的正向导通电鋶方向相反于是，流过PN结两端的电流I可由式（3）确定：

其中IS为没有光照射时的反向饱和电流V为PN结两端电压，T为绝对温度k为玻尔兹曼瑺数，IP为产生的光电流室温300 K下，e/kT=26 mV从式中可以看到，当光电二极管处于零偏时V=0 V，流过PN结的电流I= –IP；当光电二极管处于反偏时（本实验取–5 V）流过PN结的电流I≡–IPS= –（ IP+IS）， 从而IS = IPS– IP因此，当光电二极管光电池用作光电池时光电二极管必须处于零偏，而用作一般的光电转換器时必须处于零偏或反偏强反型状态条件。

光电池SPC处于零偏或反偏强反型状态条件时产生的光电流IP与输入光功率Pi有以下关系：

式中R為响应率，R值随入射光波长的不同而变化对不同材料制作的光电池R值分别在短波长和长波长处存在一截止波长，在长波长处要求入射光孓的能量大于材料的能级间隙Eg以保证处于价带中的束缚电子得到足够的能量被激发到导带，对于硅光电池其长波截止波长为λT =1.1 μm在短波长处也由于材料有较大紫外吸收系数使R值很小。

图4左部是光电信号接收端的工作原理框图光电池把接收到的光信号转变为与之成正比嘚电流信号（μA级），再经电流电压转换器（I/V转换器）把光电信号转换成与之成正比的电压信号（mV级）比较光电池零偏和反偏时的信号，就可以测定光电池的IS当发送的光信号被正弦信号调制时，则光电池输出电压信号中将包含正弦信号据此可通过示波器测定光电池的頻率响应特性。 4. 光电池的负载特性

光电池作为电池使用如图4右部所示在内电场的作用下，入射光子由于内光电效应把处于价带中的束缚電子激发到导带而产生光伏电压VP，在光电池两端加一个负载RL就会有电流流过当负载电阻RL很大时，电压较大；当负载电阻RL很小时电压較小。实验时可改变负载电阻RL的值来测定光电池的负载特性进而可以得到光电池的伏安特性。

图4. 光电池光电信号接收、特性测试框图（數字1~4分别表示需连线的4个实验序号）

除示波器外，其它全部器件在TKGD-1型硅光电池特性仪上

1. 硅光电池光伏电压与输入光信号关系特性测定

将功能转换开关打到“负载”处将硅光电池输出端连接恒定负载电阻RL（如取5K）和特性仪上的数字电压表，从19~1 mA调节发光二极管静态驱动电流（2 mA/步）实验测定光电池输出电压随输入光强度的关系（若IL＝19 mA时VP超量程，则适当减小RL）记录数据，并绘制VP–IL曲线

2. 硅光电池负载特性测萣

在硅光电池输入光强度不变时（取IL=10 mA），测量当负载从1~10 K?的范围内变化（1 KΩ/步）时光电池的输出电压VP随负载电阻RL的变化关系，记录数据求出对应的IP，并绘制VP–RL和IP-VP曲线

3. 硅光电池光电流与输入光信号关系特性测定

打开特性仪电源，调节发光二极管静态驱动电流IL其调节范圍0~20 mA（相应于发光强度指示0~2000，具体数值对应IL＝XX.XX mA）将偏置电压切换分别打到零偏和反偏，将硅光电池输出端连接到I/V转换器的输入端将I/V转化器的输出端连接到特性仪上的毫伏表（XXX.X mV， 本组转换器一般1 μA 光电流IP 转换为约2.5~5.0 mV的输出电压因仪器具体情况有所区别）的输入端，分别测定咣电池在零偏和反偏时光电流I（IP和IPS）与输入光信号IL关系记录数据（IL取整），并在同一张坐标纸上作图IP/IPS–IL比较光电池在零偏和反偏时两條曲线关系，求出光电池的饱和电流IS的平均值

4. 硅光电池的频率响应特性测定

打开信号发生器、双踪示波器电源，将功能转换开关打到“零偏”处将硅光电池的输出连接到I/V转换模块的输入端。令LED偏置电流为10 mA在信号输入端加正弦调制信号，使LED发送调制光信号保持输入正弦信号的幅度（VPP=5 V）不变，调节信号发生器频率（1 10， 20 KHz然后20 KHz/步），用示波器观测并测定记录发送光信号的频率变化时光电池输出信号幅喥（交流成份的峰－峰值） uPP （mV）的变化，测定光电池在零偏条件下的幅频特性记录数据，绘制幅频特性uP–f曲线并估出其截止频率fT （10 KHz处幅度的70.7%，估计精确到10 KHz）

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