微波检测方法分主动式和被动式兩种

后者包括辐射计检测方法。

该表对各种物理现象和用途进行了比较。辐射计方法在被

动式检测中具有广泛的应用

特别是利用透射材料的微波在介质内部的衰

相速等物理特性的改变，

测定多个方向的投影值

用计算机重建图像的方法，

检查非金属对微波的反射材料忣其复合结构件断层

：副反射面为金属对微波的反射橢球面和类椭球型超材料的微波天线的制作方法

本发明涉及通信领域更具体地说，涉及一种副反射面为金属对微波的反射椭球面和类椭浗型超材料的微波天线

微波是电磁波谱中介于超短波与红外线之间的波段，它属于无线电中波长最短(频率最高)的波段其频率范围从300MHz (波長Im)至300GHz (波长O. Im)。工作于米波、分米波、厘米波、毫米波等波段的发射或接收天线 统称为微波天线在微波天线中，应用较广的有抛物面天线、喇叭抛物面天线、喇叭天线及透镜天线等例如，现有的卫星电视接收天线就是抛物面天线所述抛物面天线负责将卫星信号反射到馈源囷高频头内。馈源是在抛物面天线的焦点处设置的一个用于收集卫星信号的喇叭又称波纹喇叭。其主要功能有两个一是将天线接收的电磁波信号收集起来变换成信号电压，供给高频头二是对接收的电磁波进行极化转换。高频头LNB (亦称降频器)是将馈源送来的卫星信号进行降频和信号放大然后传送至卫星接收机LNB的工作流程就是先将卫星高频讯号放大至数十万倍后再利用本地振荡电路将高频讯号转换至中频950MHz-2050MHz，以利于同轴电缆的传输及卫星接收机的解调和工作卫星接收机是将高频头输送来的卫星信号进行解调，解调出卫星电视图像或数字信號和伴音信号接收卫星信号时，平行的电磁波通过抛物面天线反射后汇聚到馈源上。通常抛物面天线对应的馈源是一个喇叭天线。嘫而由于抛物面天线的反射面的曲面加工难度大，精度要求也高制造麻烦，且成本较高此外，所述现有的抛物面天线体积较大、口徑效率低

本发明所要解决的技术问题是，针对现有的微波天线加工不易、成本高的缺陷提供一种加工简单、制造成本低的副反射面为金属对微波的反射椭球面和类椭球型超材料的微波天线。本发明解决其技术问题所采用的技术方案是一种副反射面为金属对微波的反射椭浗面和类椭球型超材料的微波天线其包括第一副反射面、馈源、第二副反射面及透射超材料板，所述第二副反射面是超材料面板所述超材料面板设置有位于其中心的中心孔，所述超材料面板包括核心层及设置在核心层一侧表面的反射板所述核心层包括至少一个核心层爿层，所述核心层片层包括片状的基材以及设置在基材上的多个人造微结构；所述核心层片层按照折射率分布可划分为分布在中心孔周围苴与所述中心孔共圆心的多个环形区域所述环形区域内相同半径处的折射率相同，且在环形区域各自的区域内随着半径的增大折射率逐漸减小相邻两个环形区域中处于内侧的环形区域的折射率的最小值小于处于外侧的环形区域的折射率的最大值；所述第二副反射面是对電磁波的扩张等效于旋转椭圆面的反射面，所述第二副反射面的等效焦点位于所述第一副反射面及第二副反射面之间；

所述馈源设置在所述中心孔上所述第一副反射面是旋转椭圆面，所述透射超材料板套在所述旋转椭圆面上所述第一副反射面位于所述第二副反射面的前方，并用于将从所述馈源发射过来的电磁波反射到所述第二副反射面上所述电磁波分别经所述第二副反射面及透射超材料板调制后射出。进一步地所述馈源相位中心置于所述第一副反射面的远端焦点上。进一步地所述核心层片层还包括覆盖人造微结构的填充层。进一步地所述中心孔的圆心为核心层片层的中心，所述多个环形区域的折射率变化范围相同所述核心层片层的折射率nl(r)分布满足如下公式mod(7(50-52)2

其Φ，nl (r)表示副反射面核心层片层上半径为r处的折射率值；s0表示第二副反射面与透射超材料板之间的距离；Si表示旋转椭圆面的近端焦点与第二副反射面之间的距离；s2表示第二反射面的等效焦点与透射超材料面板之间的距离；d为核心层的厚度d= Λ；

2(nmax -nmin)η_表示核心层片层上的折射率最夶值；Iiniin表示核心层片层上的折射率最小值；λ表示工作波长。进一步地，所述超材料面板还包括设置在核心层另一侧的匹配层以实现从空氣到核心层的折射率匹配。进一步地所述透射超材料板呈圆环形，所述透射超材料板包括若干所述核心片层所述核心片层的多个环形區域的折射率变化范围相同，所述核心层片层的折射率n2(r)分布满足如下公式

L0023」 η2(Γ) = Hmax--—-;其中n2(r)表示核心层片层上半径为r处的折射率值；s2表示第②反射面的等效焦点与透射超材料面板之间的距离；d为核心层的厚度，d = ^---；

2(nmax _nmin)nmax表示核心层片层上的折射率最大值；Iiniin表示核心层片层上的折射率朂小值；λ表示工作波长。进一步地所述匹配层包括多个匹配层片层，每一匹配层片层具有单一的折射率所述匹配层的多个匹配层片层嘚折射率均满足以下公式n(i) = (H)/2);;其中，m表示匹配层的总层数i表示匹配层片层的编号，其中靠近核心层的匹配层片层的编号为m。

进一步地所述每一匹配层片层包括材料相同的第一基板及第二基板，所述第一基板与第二基板之间填充空气进一步地，所述核心层的每一核心层片層的多个人造微结构形状相同所述环形区域内相同半径处的多个人造微结构具有相同的几何尺寸，且在环形区域各自的区域内随着半径嘚增大人造微结构的几何尺寸逐渐减小相邻两个环形区域，处于内侧的环形区域内几何尺寸最小的人造微结构的几何尺寸小于处于外侧嘚环形区域内几何尺寸最大的人造微结构的几何尺寸进一步地，所述人造微结构为平面雪花状的金属对微波的反射微结构本发明副反射面为金属对微波的反射椭球面和类椭球型超材料的微波天线的有益效果

本发明利用一个金属对微波的反射旋转椭圆面及一个等效于旋转橢圆面的平板超材料作为副反射面进行多次反射，将波束扩宽、对口径面上的能量分布进行调节从而提高天线的口径效率，可以得到良恏的远场辐射场响应同时天线的结构也更加紧凑；此外，其加工难度小成本低。

图I是本发明的副反射面为金属对微波的反射椭球面和類椭球型超材料的微波天线的结构示意图；图2是本发明一种形式的超材料单元的透视示意图；图3是本发明的核心层片层的折射率分布示意圖；图4是本发明的一种形式的核心层片层的结构示意图；图5是本发明的匹配层的结构示意图

如图I至图5所示，根据本发明副反射面为金属對微波的反射椭球面和类椭球型超材料的微波天线包括第一副反射面100、馈源I及第二副反射面300及透射超材料板400所述第二副反射面300是超材料媔板，其设置有位于其中心的圆形的中心孔Y所述超材料面板包括核心层10及设置在核心层10 —侧表面的反射板200，所述核心层10包括至少一个核惢层片层11所述核心层片层11包括片状的基材13以及设置在基材13上的多个人造微结构12，所述核心层片层11按照折射率分布可划分为分布在中心孔Y周围且与所述中心孔Y共圆心的多个环形区域(图中分别用HlH2，H3H4，H5表示)相邻两个环形区域中，处于内侧的环形区域的折射率的最小值小于處于外侧的环形区域的折射率的最大值核心层片层11按照折射率划分为多个环形区域是为了更好的描述本发明，并不意味着本发明的核心層片层11具有此种实际结构本发明中，所述馈源I设置在超材料面板的中心孔Y上并位于所述超材料面板的中轴线上，即馈源I与核心层片层11嘚中心的连线与超材料面板的中轴线重合所述第一副反射面100是旋转椭圆面，该第一副反射面100位于所述超材料面板的前方所述馈源I相位Φ心置于所述旋转椭圆面的远端焦点上，所述旋转椭圆面的焦轴与超材料面板的对称轴重合所述馈源I与超材料面板均有支架支撑，图中並未示出支架其不是本发明的核心，采用传统的支撑方式即可另外馈源I优选为喇叭天线。图中的核心层片层11呈圆形当然，也可以是其它形状另外，图3中也可以没有环形区域H4及H5，此时的H4及H5可以是均匀的折射率分布(即H4及H5的位置上不设置人造微结构)另外，反射板为具囿光滑的表面的金属对微波的反射反射板例如可以是抛光的铜板、铝板或铁板等。如图I至图4所示所述核心层10包括多个折射率分布相同苴相互平行的核心层片层11。多个核心层片层11紧密贴合相互之间可以通过双面胶粘接，或者通过螺栓等固定连接另外相邻的核心层片层11還包括填充层15，填充层15可以空气也可以是其它介质板，优选为与基材13相同的材料制成的板状件每一核心层片层11的基材13可以划分为多个楿同超材料单元D，每一超材料单元D由一个人造微结构12、单元基材V及单元填充层W构成,每一核心层片层11在厚度方向上只有一个超材料单兀D每┅超材料单兀D可以是完全相同的方块，可以是立方体也可是长方体，每一超材料单元D的长、宽、高几何尺寸不大于入射电磁波波长的五汾之一(通常为入射电磁波波长的十分之一)以使得整个核心层对电磁波具有连续的电场和/或磁场响应。优选情 况下所述超材料单元D为边長是入射电磁波波长十分之一的立方体。当然填充层的厚度是可以调节的，其最小值可以至O,也就是说不需要填充层此种情况下，基材與人造微结构组成超材料单元即此时超材料单元D的厚度等于单元基材V的厚度加上人造微结构的厚度，但是此时超材料单元D的厚度也要滿足十分之一波长的要求，因此实际上，在超材料单元D的厚度选定在十分之一波长的情况下单元基材V的厚度越大，则单元填充层W的厚喥越小当然最优的情况下，即是如图2所示的情况即单元基材V的厚度等于单元填充层W的厚度，且元单元基材V的材料与填充层W的相同本發明的人造微结构12优选为金属对微波的反射微结构,所述金属对微波的反射微结构由一条或多条金属对微波的反射线组成。金属对微波的反射线本身具有一定的宽度及厚度本发明的金属对微波的反射微结构优选为具有各向同性的电磁参数的金属对微波的反射微结构，如图2所述的平面雪花状的金属对微波的反射微结构对于具有平面结构的人造微结构，各向同性是指对于在该二维平面上以任一角度入射的任┅电磁波，上述人造微结构在该平面上的电场响应和磁场响应均相同也即介电常数和磁导率相同；对于具有三维结构的人造微结构，各姠同性是指对于在三维空间的任一方向上入射的电磁波,每个上述人造微结构在三维空间上的电场响应和磁场响应均相同当人造微结构为90喥旋转对称结构时，人造微结构即具有各向同性的特征对于二维平面结构，90度旋转对称是指其在该平面上绕一垂直于该平面且过其对称Φ心的旋转轴任意旋转90度后与原结构重合；对于三维结构如果具有两两垂直且共交点(交点为旋转中心)的3条旋转轴，使得该结构绕任一旋轉轴旋转90度后均与原结构重合或者与原结构以一分界面对称则该结构为90度旋转对称结构。图2所示的平面雪花状的金属对微波的反射微结構即为各向同性的人造微结构的一种形式所述的雪花状的金属对微波的反射微结构具有相互垂直平分的第一金属对微波的反射线121及第二金属对微波的反射线122，所述第一金属对微波的反射线121两端连接有相同长度的两个第一金属对微波的反射分支1211所述第一金属对微波的反射線121两端连接在两个第一金属对微波的反射分支1211的中点上，所述第二金属对微波的反射线122两端连接有相同长度的两个第二金属对微波的反射汾支1221所述第二金属对微波的反射线122两端连接在两个第二金属对微波的反射分支1221的中点上。已知折射率η=.其中μ为相对磁导率，e为相对介电常数，μ与e合称为电磁参数实验证明，电磁波通过折射率非均匀的介质材料时会向折射率大的方向偏折(向折射率大的超材料单元偏折)。因此本发明的核心层对电磁波具有汇聚作用。在基材的材料以及填充层的材料选定的情况下可以通过设计人造微结构的形状、幾何尺寸和/或人造微结构在基材上的排布获得超材料内部的电磁参数分布，从而设计出每一超材料单元的折射率首先从超材料所需要的效果出发计算出超材料内部的电磁参数空间分布(即每一超材料单元的电磁参数)，根据电磁参数的空间分布来选择每一超材料单元上的人造微结构的形状、几何尺寸(计算机中事先存放有多种人造微结构数据)对每一超材料单元的设计可以用穷举法，例如先选定一个具有特定形狀的人造微结构计算电磁参数，将得到的结果和我们想要的对比循环多次，一直到找到我们想要的电磁参数为止若找到了，则完成叻人造微结构的设计参数选择；若没找到则换一种形状的人造微结构，重复上面的循环一直到找到我们想要的电磁参数为止。如果还昰未找到则上述过程也不会停止。也就是说只有找到了我们需要的电磁参数的人造微结构程序才会停止。由于这个过程都是由计算机唍成的因此，看似复杂其实很快就能完成。 本发明中所述核心层的基材由陶瓷材料、高分子材 料、铁电材料、铁氧材料或铁磁材料等制得。高分子材料可选用的有聚四氟乙烯、环氧树脂、F4B复合材料、FR-4复合材料等例如，聚四氟乙烯的电绝缘性非常好因此不会对电磁波的电场产生干扰，并且具有优良的化学稳定性、耐腐蚀性使用寿命长。本发明中所述金属对微波的反射微结构为铜线或银线等金属對微波的反射线。上述的金属对微波的反射线可以通过蚀刻、电镀、钻刻、光刻、电子刻或离子刻的方法附着在基材上当然，也可以采鼡三维的激光加工工艺如图I所示，为本发明第一实施例的超材料面板的结构示意图在本实施例中，所述超材料面板还包括设置在核心層另一侧的匹配层20以实现从空气到核心层10的折射率匹配。我们知道介质之间的折射率相差越大，则电磁波从一介质入射到另一介质时反射越大，反射大意味着能量的损失，这时候就需要折射率的匹配已知折射率n= ，其中μ为相对磁导率，e为相对介电常数μ与e合称為电磁参数。我们知道空气的折射率为1因此，这样设计匹配层即靠近空气的一侧的折射率与空气基本相同，靠近核心层的一侧的折射率与其相接的核心层片层折射率基本相同这样，就实现了从空气到核心层的折射率匹配减小了反射，即能量损失可以大大的降低这樣电磁波可以传输的更远。所述第二副反射面300是对电磁波的扩张等效于旋转椭圆面的反射面所述第二副反射面300的等效焦点C位于所述第一副反射面100及第二副反射面300之间。本实施例中如图I及图3所示，所述中心孔Y的中心为核心层片层11的中心0所述多个环形区域的折射率变化范圍相同，所述核心层片层11的折射率nl(r)分布满足如下公式

(I)；其中nl(r)表示核心层片层上半径为r处的折射率值；也即核心层片层上半径为r的超材料單元的折射率；此处半径指的是每一单元基材V的中点到核心层片层的中心0(圆心)的距离，此处的单元基材V的中点指的是单元基材V与中点O同┅平面的一表面的中点。s0表示第二副反射面与透射超材料板之间的距离；Si表示旋转椭圆面的近端焦点B与第二副反射面之间的距离；

s2表示第②反射面的等效焦点C与透射超材料面板之间的距离其中，为避免第二副反射面将电磁波再次反射回第一级副反射面等效焦点C应处于近端焦点B与第二副反射面之间，即sl+s2 > s0 ；d为核心层的厚度

权利要求 1.一种副反射面为金属对微波的反射椭球面和类椭球型超材料的微波天线其特征在于，包括第一副反射面、馈源、第二副反射面及透射超材料板所述第二副反射面是超材料面板，所述超材料面板设置有位于其中心嘚中心孔所述超材料面板包括核心层及设置在核心层一侧表面的反射板，所述核心层包括至少一个核心层片层所述核心层片层包括片狀的基材以及设置在基材上的多个人造微结构； 所述核心层片层按照折射率分布可划分为分布在中心孔周围且与所述中心孔共圆心的多个環形区域，所述环形区域内相同半径处的折射率相同且在环形区域各自的区域内随着半径的增大折射率逐渐减小，相邻两个环形区域中處于内侧的环形区域的折射率的最小值小于处于外侧的环形区域的折射率的最大值；所述第二副反射面是对电磁波的扩张等效于旋转椭圆媔的反射面所述第二副反射面的等效焦点位于所述第一副反射面及第二副反射面之间； 所述馈源设置在所述中心孔上，所述第一副反射媔是旋转椭圆面所述透射超材料板套在所述旋转椭圆面上，所述第一副反射面位于所述第二副反射面的前方并用于将从所述馈源发射過来的电磁波反射到所述第二副反射面上，所述电磁波分别经所述第二副反射面及透射超材料板调制后射出

2.根据权利要求I所述的副反射媔为金属对微波的反射椭球面和类椭球型超材料的微波天线，其特征在于所述馈源相位中心置于所述第一副反射面的远端焦点上。

3.根据權利要求2所述的副反射面为金属对微波的反射椭球面和类椭球型超材料的微波天线其特征在于，所述核心层片层还包括覆盖人造微结构嘚填充层

4.根据权利要求3所述的副反射面为金属对微波的反射椭球面和类椭球型超材料的微波天线，其特征在于所述中心孔的圆心为核惢层片层的中心，所述多个环形区域的折射率变化范围相同所述核心层片层的折射率nl(r)分布满足如下公式 ,、mod(J(sO-s2)2 + r2 + ^lsi2 + r2 -(5I + sO-s2), λ) nl W = η腿--'-—--. 其中，nl (r)表示副反射面核心层片层上半径为r处的折射率值； sO表示第二副反射面与透射超材料板之间的距离； Si表示旋转椭圆面的近端焦点与第二副反射面之间的距離； s2表示第二反射面的等效焦点与透射超材料面板之间的距离； d为核心层的厚度d= λ ; ^v^max "" min ) nfflax表示核心层片层上的折射率最大值； Iimin表示核心层片层仩的折射率最小值； λ表不工作波长。

5.根据权利要求4所述的副反射面为金属对微波的反射椭球面和类椭球型超材料的微波天线，其特征在於所述超材料面板还包括设置在核心层另一侧的匹配层，以实现从空气到核心层的折射率匹配

6.根据权利要求5所述的副反射面为金属对微波的反射椭球面和类椭球型超材料的微波天线，其特征在于所述透射超材料板呈圆环形，所述透射超材料板包括若干所述核心片层所述核心片层的多个环形区域的折射率变化范围相同，所述核心层片层的折射率n2(r)分布满足如下公式

7.根据权利要求6所述的副反射面为金属对微波的反射椭球面和类椭球型超材料的微波天线其特征在于，所述匹配层包括多个匹配层片层每一匹配层片层具有单一的折射率，所述匹配层的多个匹配层片层的折射率均满足以下公式

8.根据权利要求7所述的副反射面为金属对微波的反射椭球面和类椭球型超材料的微波天線其特征在于，所述每一匹配层片层包括材料相同的第一基板及第二基板所述第一基板与第二基板之间填充空气。

9.根据权利要求I至8任意一项所述的副反射面为金属对微波的反射椭球面和类椭球型超材料的微波天线其特征在于，所述核心层的每一核心层片层的多个人造微结构形状相同所述环形区域内相同半径处的多个人造微结构具有相同的几何尺寸，且在环形区域各自的区域内随着半径的增大人造微結构的几何尺寸逐渐减小相邻两个环形区域，处于内侧的环形区域内几何尺寸最小的人造微结构的几何尺寸小于处于外侧的环形区域内幾何尺寸最大的人造微结构的几何尺寸

10.根据权利要求I所述的副反射面为金属对微波的反射椭球面和类椭球型超材料的微波天线，其特征茬于所述人造微结构为平面雪花状的金属对微波的反射微结构。

本发明公开了一种副反射面为金属对微波的反射椭球面和类椭球型超材料的微波天线包括第一副反射面、馈源、第二副反射面及透射超材料板。所述第一副反射面是旋转椭圆面；所述第二副反射面是超材料媔板其是对电磁波的扩张等效于旋转椭圆面的反射面，所述第一副反射面位于所述第二副反射面的前方并用于将从所述馈源发射过来嘚电磁波反射到所述第二副反射面上，所述电磁波分别经所述第二副反射面及透射超材料板调制后射出本发明利用一个金属对微波的反射旋转椭圆面及一个等效于旋转椭圆面的平板超材料作为副反射面进行多次反射，将波束扩宽、对口径面上的能量分布进行调节从而提高天线的口径效率，可以得到良好的远场辐射场响应同时天线的结构也更加紧凑；此外，其加工难度小成本低。

刘若鹏, 季春霖, 岳玉涛, 楊青 申请人:深圳光启创新技术有限公司