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应力-能量张量，也称应力-能量-动量张量、能量-应力张量、能量-动量张量，在物理学中是一个，描述与在时空中的与(flux)，其为中的推广。在中，其为的源，一如中是引力场源一般。应力-能量张量具有重要的应用，尤其是在。
请注意我们将全程使用到。当用到表示，x0代表时间，其他座标项x1, x2及x3则为剩下的空间分量。
应力-能量张量为一个二阶，给出之a分量通过一座标为常数xb之表面的。 另外要注意的是应力-能量张量是对称(当为零时)，亦即
若S非零，则
此处举出一些特例：
代表能量通过xi表面之通量，等同于
第i 动量之密度。
代表i 动量通过xj表面之通量。其中较特别的是：
代表一个类似与的物理量——(normal stress)，而
代表(shear stress)。
提醒：在与中，所指为应力-能量张量于(comoving frame of reference)的空间分量。换句话说，中的应力-能量张量与此处由动量对流项(momentum convective term)表示的应力-能量张量有所差异。
应力-能量张量满足(continuity equation)
此一物理量
是对一切面积分，得出。分量因此可以诠释为（非引力的）能量与动量之局域密度，而连续性方程的第一分量
则单纯是的表述。空间分量 (i, j = 1, 2, 3)则对应到局域非引力的分量，其中包括了。此一张量为与相应的守恒。
上面所给的关系并不唯一决定此张量。在中，形式的张量，也就是额外满足
的关系的张量成为时空的源，并且是与(gauge transformation)相应的流密度(current density)，在此是以为例。若有(torsion)，则此张量就不再是对称的。这对应到非零的例子。参见。
在广义相对论中，平直时空所用的(偏微分，partial derivative)修改为(covariant derivative)。这表示连续性方程中用张量表示的能量和动量不是绝对地守恒。在的经典极限，这一点有一个简单的解释：与引力互相交换的能量，它没有包含在能动张量中，而动量是通过场传递到其他物体。然而在广义相对论中，无法定义对应“引力场”能量密度与动量密度的物理量；任何意图要定义这些密度的膺张量(pseudo-tensor)均可以透过一个座标转换使它们局域地消失为零。一般情况下，对于应力─能量张量只是部分的"协变守恒"，我们必须感到心满意足。
在弯曲时空中，一般而言类空依赖于类空截面。事实上在一般的弯曲时空中是无法定义一个全局的能量─动量张量（原文误为'vector'）。
在广义相对论中，应力-能量张量主要出现在爱因斯坦场方程的研究题材中，方程常写为：
其中为, 为里奇标量（对里奇张量做(tensor contraction)而得），以及为(universal gravitational constant).
在狭义相对论中，质量为m的无相互作用粒子的应力-能量张量为：
其中δ是，是速度矢量：
对于处于状态下的流体，应力-能量张量具有一个特别简单的形式：
其中是质量-能量密度（牛顿每立方米），是流体静压力（牛顿每平方米），是流体的，是的逆。
四维速度满足：
在随流体一起移动的中，四维速度为：
度量张量的倒数为：
应力-能量张量是一个对角矩阵：
一个无源电磁场的应力-能量张量为：
满足克莱因-戈尔登方程的标量场的应力-能量张量为：
存在有一些互不相等的应力-能量张量。
其为与时空平移相关的。
应力-能量张量在中仅能以动态度规来定义。其定义成一个(functional derivative)
其中Smatter是的非引力部份，为对称的且有。
的例子有与(Landau-Lifschitz pseudotensor)。
Poynting vector
— A simple discussion of the relation between the Stress-Energy tensor of General Relativity and the metric2 塑性成形时的屈服准则与应力 应变关系论文 总结 英语 资料 ppt 文档 免费阅读 免..
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2 塑性成形时的屈服准则与应力 应变关系
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3秒自动关闭窗口一点的应力为什么有九个分量?应力张量的各分量应该怎么理解？_百度知道
一点的应力为什么有九个分量?应力张量的各分量应该怎么理解？
我需要专业一点的解释。我自己就是学物理的，最近在看解偏微分方程的书，其中涉及张量。我起初以为理解什么是张量，但越学越糊涂，希望有高手从自己的实际经验给我指导一下，而不是随便从网上复制一些答案来增加积分。
我有更好的答案
张量：一个物理量如果必须用n阶方阵描述，且满足某几种特定的运算规则（也就是说，这方阵通过这几种运算后得到的结果是规则指出的），则这个方阵描述的物理量称为张量。 举例：矢量就是一个2阶张量，它可以用2阶方阵描述，且满足特定的运算规则（2阶情况下简化为平行四边形定则）。 此外如函数和其梯度（场）、向量场、外微分形势、黎曼度量等都是张量 注释： 1、张量在物理上用的多，但是是一个数学的概念，是微分几何研究的一个方向 2、概念的核心：张量的分量在坐标变换下满足适当的变换律。你把问题放错分类了!不是给你说了吗！你把你的问题放错了地方！物理的问题你放社会里边，只为积分的菜鸟可多的去了！说实话，我对张量不是太了解。你处理完这道题，重新问吧！把它放到物理一块里，那里有专门的物理高手等你呢，这一百分，别丢可以吗！
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應力-能量張量，也稱應力-能量-動量張量、能量-應力張量、能量-動量張量，在物理學中是一個，描述與在時空中的與(flux)，其為中的推廣。在中，其為的源，一如中是重力場源一般。應力-能量張量具有重要的應用，尤其是在。
請注意我們將全程使用到。當用到表示，x0代表時間，其他座標項x1, x2及x3則為剩下的空間分量。
應力-能量張量為一個二階，給出之a分量通過一座標為常數xb之表面的。 另外要注意的是應力-能量張量是對稱(當為零時)，亦即
若S非零，則
此處舉出一些特例：
代表能量通過xi表面之通量，等同於
第i 動量之密度。
代表i 動量通過xj表面之通量。其中較特別的是：
代表一個類似與的物理量——(normal stress)，而
代表(shear stress)。
提醒：在與中，所指為應力-能量張量於(comoving frame of reference)的空間分量。換句話說，中的應力-能量張量與此處由動量對流項(momentum convective term)表示的應力-能量張量有所差異。
應力-能量張量滿足(continuity equation)
此一物理量
是對一切面積分，得出。分量因此可以詮釋為（非重力的）能量與動量之局域密度，而連續性方程式的第一分量
則單純是的表述。空間分量 (i, j = 1, 2, 3)則對應到局域非重力的分量，其中包括了。此一張量為與相應的守恆。
上面所給的關係並不唯一決定此張量。在中，形式的張量，也就是額外滿足
的關係的張量成為時空的源，並且是與(gauge transformation)相應的流密度(current density)，在此是以為例。若有(torsion)，則此張量就不再是對稱的。這對應到非零的例子。參見。
在廣義相對論中，平直時空所用的(偏微分，partial derivative)修改為(covariant derivative)。這表示連續性方程式中用張量表示的能量和動量不是絕對地守恆。在的古典極限，這一點有一個簡單的解釋：與引力互相交換的能量，它沒有包含在能動張量中，而動量是通過場傳遞到其他物體。然而在廣義相對論中，無法定義對應「重力場」能量密度與動量密度的物理量；任何意圖要定義這些密度的膺張量(pseudo-tensor)均可以透過一個座標轉換使它們局域地消失為零。一般情況下，對於應力─能量張量只是部分的"協變守恆"，我們必須感到心滿意足。
在彎曲時空中，一般而言類空依賴於類空截面。事實上在一般的彎曲時空中是無法定義一個全局的能量─動量張量（原文誤為'vector'）。
在廣義相對論中，應力-能量張量主要出現在愛因斯坦場方程式的研究題材中，方程式常寫為：
其中為, 為里奇純量（對里奇張量做(tensor contraction)而得），以及為(universal gravitational constant).
在狭义相对论中，质量为m的无相互作用粒子的应力-能量张量为：
其中δ是，是速度矢量：
对于处于状态下的流体，应力-能量张量具有一个特别简单的形式：
其中是质量-能量密度（牛顿每立方米），是流体静压力（牛顿每平方米），是流体的，是的逆。
四维速度满足：
在随流体一起移动的中，四维速度为：
度量张量的倒数为：
应力-能量张量是一个对角矩阵：
一个无源电磁场的应力-能量张量为：
满足克莱因-戈尔登方程的标量场的应力-能量张量为：
存在有一些互不相等的應力-能量張量。
其為與時空平移相關的。
應力-能量張量在中僅能以動態度規來定義。其定義成一個(functional derivative)
其中Smatter是的非重力部份，為對稱的且有。
的例子有與(Landau-Lifschitz pseudotensor)。
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— A simple discussion of the relation between the Stress-Energy tensor of General Relativity and the metric基于内变量和张量函数表示定理的本构方程_百度文库
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基于内变量和张量函数表示定理的本构方程|：​针​对​各​向​同​性​材​料​,​基​于​张​量​函​数​表​示​定​理​,​建​立​了​本​构​关​系​的​张​量​不​变​性​表​示​,​其​中​, ​个​不​可​约​基​张​量​取​决​于​
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​
​本​构​关​系​归​结​为​确​定​内​变​量​的​演​化​。​使​用​张​量​函​数​表​示​定​理​,​给​出​了​内​变​量​演​化​方​程​的​一​般​表​达​式​,​它​取​决​于​应​力​不​变​量​的​
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