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lim( tan3x-sin5x)/X X趋于0 求极限
阿左XW93czA
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以下省略“X趋于0 ” lim( tan3x-sin5x)/X=lim tan3x/X -limsin5x/x=3lim tan3x/3X -5limsin5x)/5X=3-5=-2
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lim(x->0) ( tan3x-sin5x)/x=lim(x->0) ( tan3x/x) -lim(x->0) (sin5x/x)=3-5=-2
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? u n?? ((n ? 1)!) n?? (n ? 1)n n?? n n ? 1 n?? n ? 1 n n
? u n?1 ? 0 ? 1,由比值审敛法知，级数? u n收敛。 n?? u n ?1 n
nn =0 n?? (n!) 2
十三、利用幂级数的和函数求极限
当数列本身就是某个级数的部分和数列时， 求该数列的极限就成了求 相应级数的和。此时常常可以辅助性地构造一个函数在某点的值。
(1 ? ? 例 13、求极限 lim n ??
3 n ? ? ? n ?1 ) 2 3 3
分析 若构造幂级数 ? nxn ?1 ，则所求极限恰好是此级数的和函数在
1 处的值。 3
解 考虑幂级数 ? nxn ?1 ，
由于 lim 设 s(x)=
a n?1 n ?1 ? lim ? 1, 故当x ? （ - 1， 1 ）时，该级数收敛。 n ?? a n?? n n
x 1 )' ? , x ? (?1,1), 1? x (1 ? x) 2
? s(3) ? 9 4
s(x)= (? x n )' ? (
以下是附加文档，不需要 的朋友下载后删除，谢谢 顶岗实习总结专题 13 篇
第一篇:顶岗实习总结 为了进一步巩固理论知识，将理论与实践有机地结合起来，按照 学校的计划要求，本人进行了为期个月的顶岗实习。这个月里的时间 里，经过我个人的实践和努力学习，在同事们的指导和帮助下，对村 的概况和村委会有了一定的了解， 对村村委会的日常工作及内部制度 有了初步的认识，同时，在与其他工作人员交谈过程中学到了许多难 能可贵经验和知识。通过这次实践，使我对村委会实务有所了解，也 为我今后的顺利工作打下了良好的基础。 一、实习工作情况 村是一个（此处可添加一些你实习的那个村和村委会的介绍）我 到村村委会后，先了解了村的发展史以及村委会各个机构的设置情 况，村委会的规模、人员数量等，做一些力所能及的工作，帮忙清理 卫生，做一些后勤工作；再了解村的文化历史，认识了一些同事，村 委会给我安排了一个特定的指导人； 然后在村委会学习了解其他人员 工作情况， 实习期间我努力将自己在学校所学的理论知识向实践方面
转化，尽量做到理论与实践相结合。在实习期间我遵守了工作纪律， 不迟到、不早退，认真完成领导交办的工作。 我在村委会主要是负责管理日常信件的工作， 这个工作看似轻松， 却是责任重大，来不得办点马虎。一封信件没有及时收发，很有可能 造成工作的失误、严重的甚至会造成巨大的经济损失。很感谢村委会 对我这个实习生的信任， 委派了如此重要的工作给我。 在实习过程中， 在信件收发管理上，我一直亲力亲为，片刻都不敢马虎。 为了做好信件的管理工作，我请教村委会的老同事、上网查阅相 关资料， 整理
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寻找更多 ""路径所包围的传导电流的代数和，与磁化电流及闭合路；6.606.61；H?nI；无限长直螺线管磁场强度；B??H??nI??0?rnI无限长直螺线管管内；??；??0Idl?r0；?毕奥－沙伐尔定律：dB?24?r??；??0Idl?r0；磁场叠加原理：B??2L4?r；????0qv?r0?运动电荷的磁场：B?24?；??；磁通量：?m???B?dS；??；
路径所包围的传导电流的代数和，与磁化电流及闭合路径之外的传导电流无关（有磁介质时的安培环路定理）
无限长直螺线管磁场强度
B??H??nI??0?rnI无限长直螺线管管内磁感应强度大小
?毕奥－沙伐尔定律：dB? 24?r??
磁场叠加原理：B? ?2L4?r
????0qv?r0?运动电荷的磁场：B? 24?r??B磁场的高斯定理：?dS?0
磁通量：?m???B?dS
安培环路定理：B?dl??0?I
载流直导线：B?
?sin?2?sin?1? 4?a
圆电流轴线上任一点:
载流螺线管轴线上任一点:
安培力：df?Idl?B,
?cos?2?cos?1?
载流线圈在均匀磁场中所受的磁力矩：
洛仑兹力：f?qv?B
磁力的功：A?
Id??I???A?I??
UAA'?RH
动生电动势：?ab??(v?B)?dl
法拉第电磁感应定律：?i??
感生电动势，涡旋电场：
?i?Ek?dl?????dS
， ?L??L，Wm?LI
互感：M12?
N1?12N?，M21?221 I2I1
磁场的能量：
， ?21??M211 dtdt
，Wm???mdV ?m?BH?
麦克斯韦方程组的积分形式：
???B?E?dl??LS?t?dS
LH?dl?S(???t)?dS
D??E, B??H, ???E
一、基本要求
1、掌握并熟练应用法拉第电磁感应定律和楞次定律计算感应电动势，并判断其方向及电
2、理解动生电动势和感生电动势，会计算动生电动势和感生电动势。
3、了解自感和互现象，会计算几何形状简单的导体的自感和互感。
4、了解磁场能量和能量密度概念。
二、内容提要
1、法拉第电磁感应定律：
一个回路，不管什么原因，只要穿过回路的磁通量随时间变化，回路中就有感应
应用该式只要求出????B.ds，若它是时间的函数，则磁通量对时间求导即得?i
感应电流，若电路闭合，回路电阻为 R:
式中负号是楞次定律的数学表达式。
2、楞次定律
判定感应电流方向
回路中感应电流所激发的磁场，总是使它反抗任何引起感应电流的原因。
3、动生电动势和感应电动势
（1）动生电动势：
??(??B).dl
dl?式中为线元，?B为外磁场，?为线元的速度
（2）感应电动势
????d?dB??i??Ek.dl?????.ds
感应电动势的计算公式实质上就是法拉第电磁感应定律，不过这种通量的变化只是
由于B的变化引起的。
4、求动生电动势和感生电动势的思路和方法
（1） 导体或导体回路在恒定磁场中运动时（即导体切割磁力线运动时），产生的 电动势为动生电动势。应用?i?
(??B).dl时，应先选一个合适的线元dl，并注意线元所
在处的B和它的运动速度?，并注意各矢量之间的夹角。正确写出d?i?(??B).dl，
而后积分，注意积分的上下限。
（2）变化的磁场在其周围空间产生涡旋电场，这种涡旋电场力是一种非静电力。
正是它驱使载流子运动产生电动势，在不要求计算Ek时，仍可按法拉第电磁感定律求
感应电动势。
电磁感应现象：当穿过闭合导体回路的磁通量发生变化时，回路中就产生感应电动势。 楞次定律：闭合回路中感应电流的方向，总是使得由它所激发的磁场来阻碍感应电流的磁通
量的变化 任一给定回路的感应电动势ε的大小与穿过回路所围面积的磁通量的变化率d?mdt成正
d?dx?????Bl??Blv动生电动势 7.4
?v?B作用于导体内部自由电子上的磁场力就是提供动生电动势的非静电?e
力，可用洛伦兹除以电子电荷
???Ek?dl??(v?B)?dl
???(v?B)?dl?Blv 导体棒产生的动生电动势
??Blvsin? 导体棒v与B成一任一角度时的情况
7.9 ??(v?B)?dl磁场中运动的导体产生动生电动势的普遍公式 7.10
P???I?IBlv 感应电动势的功率
当sin?t=1时，电动势有最大值?m 所以7.11可为???m?sin?t
7.11 ??NBS?sin?t交流发电机线圈的动生电动势 7.12
dB?????dS7.14 sdt
感生电动势
感生电动势与静电场的区别在于一是感生电场不是由电荷激发的，而是由变化的磁场所
激发；二是描述感生电场的电场线是闭合的，因而它不是保守场，场强的环流不等于零，而静电场的电场线是不闭合的，他是保守场，场强的环流恒等
?2?M21I1 M
21称为回路C1对C2额互感系数。由I1产生的通过C2所
围面积的全磁通
M1?M2?M回路周围的磁介质是非铁磁性的，则互感系数与电流无关则相等
两个回路间的互感系数（互感系数在数值上等于一个回路中
的电流为1安时在另一个回路中的全磁通）
互感电动势
比例系数L为自感系数，简称自感又称电感
自感系数在数值上等于线圈中的电流为1A时通过自身的全磁通 I
线圈中电流变化时线圈产生的自感电动势
7.28 L??0n2V螺线管的自感系数与他的体积V和单位长度匝数的二次方成正比
具有自感系数为L的线圈有电流I时所储存的磁能
7.30 L??nV 螺线管内充满相对磁导率为?r的磁介质的情况下螺线管的自感系数 7.31
B??nI螺线管内充满相对磁导率为?的磁介质的情况下螺线管内的磁感应
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求解lim(n→∞)∫(n→2n) (sinx\x)^2 dx如题就是求（sinx\x）^2&从n到2n的积分&&其中n→∞就是求当n趋向于无穷大时，(对(sinx*sinx)dx/x2在从n到2n的区间上求积)&的极限。很清楚了吧？
转盘儿倔下551
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这是啥？？？？？？？为毛我看不懂这个式子？？？？？
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