请问横波和纵波分别在什么介质中传播??
能顺便告诉我原因吗??
【横波】质点的振动方向与波的传播方向垂直，这样的波称为“横波”。横波在传播过程中，凡是波传到的地方，每个质点都在自己的平衡位置附近振动。由于波以有限的速度向前传播，所以后开始振动的质点比先开始振动的质点在步调上要落后一段时间，即存在一个位相差。横波的传播，在外表上形成一种“波浪起伏”，即形成波峰和波谷，传播的只是振动状态，媒质的质点并不随波前进。实质上，横波的传播是由于媒质内部发生剪切变形（即是媒质各层之间发生平行于这些层的相对移动）并产生使体元恢复原状的剪切弹性力而实现的。否则一个体元的振动，......
【横波】质点的振动方向与波的传播方向垂直，这样的波称为“横波”。横波在传播过程中，凡是波传到的地方，每个质点都在自己的平衡位置附近振动。由于波以有限的速度向前传播，所以后开始振动的质点比先开始振动的质点在步调上要落后一段时间，即存在一个位相差。横波的传播，在外表上形成一种“波浪起伏”，即形成波峰和波谷，传播的只是振动状态，媒质的质点并不随波前进。实质上，横波的传播是由于媒质内部发生剪切变形（即是媒质各层之间发生平行于这些层的相对移动）并产生使体元恢复原状的剪切弹性力而实现的。否则一个体元的振动，不会牵动附近体元也动起来，离开平衡位置的体元，也不会在弹性力的作用下回到平衡位置。
固体有切变弹性，所以在固体中能传播横波，液体和气体没有切变弹性，因此只能传播纵波，而不能传播横波。
液体表面形成的水波是由于重力和表面张力作用而形成的，表面每个质点振动的方向又不和波的传播方向保持垂直，严格说，在水表面的水波并不属于横波的范畴，因为水波与地震波都是既有横波又有纵波的复杂类型的 相关问答：12345678910波。为简便起见，有的书中仍将水波列为横波。
纵波】亦称“疏密波”。振动方向与波的传播方向一致的波称为纵波。纵波的传播过程是沿着波前进的方向出现疏、密不同的部分。实质上，纵波的传播是由于媒质中各体元发生压缩和拉伸的变形，并产生使体元恢复原状的纵向弹性力而实现的。因此纵波只能在拉伸压缩的弹性的媒质中传播，一般的固体、液体、气体都具有拉伸和压缩弹性，所以它们都能传递纵波。声波在空气中传播时，由于空气微粒的振动方向与波的传播方向一致所以是纵波。
错!声波是纵波,绝对是!
请jialisen50 和 蓝色冲击再去查查清楚
声波是纵波,证据:
1.在GOOGLE中搜索"声波是纵波"
气体和液体中只能传...
　　水波很容易被认为是一种横波，实际上并非如此。在平衡情况下，水的表面是水平的，水面发生扰动时，要使水面恢复水平的回复力有两个，一个是重力，另一个是表面张力。
血液，母婴传播，但是现在母婴也可以通过技术不传染了，地坛医院很好啊
“水瘊子”，中医称为鼠乳，西医称为传染性软疣，它是由痘病毒中的传染性软疣病毒引起的一种传染性皮肤病。痘病毒是病毒当中最大的，只比最小的细菌稍小些。
　　传染性软...
　1 夏　季 　　鼠鼠本身是很怕热的，在夏季的时候，室内空气要保持流通，否则鼠鼠容易中暑，另外也可以开开冷气给鼠鼠吹，请注意不要突然温差过大，要渐近式让温度下降...
答: 为什么我的记性那么差的啊？大家告诉我下吧，我生过小宝宝了最近老是这样的。
答: 我可以给你提供个想法，仅供参考咯~！
可以从培训人才和被培训人才的数据比例来说明拉，很有说服力哦~！
祝你好运！
答: 小学科学教案|小学科学教案下载 21世纪教育网
答: 请说的明白点啊，你是要什么性质考试的啊，自考？成考？普通？
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超声波的横波场和纵波场
如果忽略超声波在不同介质中传播会出现减弱、扩散、粘滞的现象。那么在超声波传播的理想状态下，当超声波传播的距离越长时，超声波的传播能量越低，而当超声波传播源面积越大时，超声波的传播能量则越高。
在超声波传播的前段中，会发现超声波检测设备上出现频率较快的纵波，并且这些纵波还会呈现出极值现象，这一阶段的超声波传播被称为超声波近场区。因为超声波在刚开始穿透介质时，会同时发射出多条波束，而这些波束最终会集中于一点，这就使得每一条波束在传播过程中的长度都不尽相同，当达到于一点时，波束与波束之间又会出现重叠，导致这一点上的能量非常集中，而其他地方的能量则变得非常弱，从而造成超声波检测设备显示出极值现象。
但是，当超声波在近场区内处于最低值时，会导致超声波检测信号较弱，甚至是没有信号的现象发生。而处于最高值时，又导致细小的缝隙无法被有效地检测到。因此，在近场区域内并不适合利用超声波检测设备进行探伤等操作。
当超声波检测设备上的曲线不在出现极值，且趋于平稳时，超声波的能量传播就进入了远场区域。在这一区域内，随着超声波传播距离的不断延伸，超声波的能量会逐渐减弱，并且波束的散射、重叠等现象也会随着距离的变长而逐渐削弱。因此，在这一区域内不会再出现极值现象，超声波检测设备可以精准地检测到物体中的缺陷。
如果使超声波斜向射入物体内部，会使超声波检测设备上出现凹凸波。当超声波同时穿透两个物体时，在第一个物体中会出现纵波，而再进入第二个物体时，就会使超声波出现折射的现象。当然，超声横波也会出现近场区和远场区，当超声波传播的距离越长，并且传播源的面积非常大时，超声波的传递能量会逐渐减弱，这与超声纵波是一样的。
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企业类别：个体经营任意对称系强各向异性介质准纵波相速度和群速度解析表达式--《中国地震局地质研究所》2008年硕士论文
任意对称系强各向异性介质准纵波相速度和群速度解析表达式
【摘要】：
如今人们已经普遍认识到,各向异性在地球介质中是普遍存在的,从地壳一直到地核都存在着各向异性。在地壳中,周期性薄互层(PTL)和岩石中定向排列的孔隙和裂隙是诱发地震各向异性的主要因素;在上地幔,岩石矿物的晶格优势方位排列(LPO,lattice-preferred orientation)能引起很强的各向异性;地球内核也是各向异性的,这可能与其自转特征有关;最近对内核各向异性的研究表明在内核里可能还有最内核的存在(不同的文献中称之为most inner core,innermost core,inner inner core或者inner-most inner core)。地震各向异性是极富价值的信息来源,已成为研究地学问题的有效手段,无论在天然地震学领域还是勘探地震学领域都是研究的前沿和热点课题,相关的研究包括各向异性弹性波基础理论研究、波场模拟、旅行时正反演、AVO分析、速度分析、弹性参数反演、横波分裂以及利用天然地震资料分析地壳、上地幔和地核的物性结构等诸多方面。有人评价,关于地震各向异性的研究正在发展成为专门的各向异性地震学。
弹性波在各向异性介质中和在各向同性介质中的传播特征有许多明显的差别,其中之一就是在各向同性介质中相速度和群速度始终都是等价的,而在各向异性介质中,平面波的相速度和群速度通常在大小和方向上都不一致,并且方向上差别即使在弱各向异性条件下也不能忽略,只有在极少数的特殊方向上相速度和群速度才完全相等。各向异性介质中平面波的相速度平方是Christoffel矩阵的特征值,可由Christoffel特征方程求出。相速度是最基本、最重要的物理量之一,许多物理量都需要基于它来导出,此外,许多物理定律(例如Snell定律)的数学形式也需要用相速度或相慢度来表示,但实际观测中相速度和相角只有在某些特殊角度或采用特殊手段才能观测到,一般情况下得到是射线速度和射线角(即能量的传播速度和方向)。由于在完全弹性的各向异性介质中群速度等价于波前的传播速度和射线速度,因此群速度的地位也就显得格外重要,它是实现许多地球物理应用(例如各向异性介质中的射线追踪、地震定位、层析成像、弹性常数反演、振幅计算等)的基础。但是,各向异性相速度精确表达式是一个非常复杂的关于弹性常数和相传播方向的函数,难以用于理论分析和应用;作为相速度数学上的导出量,群速度的求取需要计算相速度的导数,这样的群速度精确表达式即使能够导出也因为过于繁冗而没有实际意义,因此,在过去的几十年里许多作者都致力于发展出形式简单的、明确的相速度和群速度近似公式,所用的方法主要有Taylor级数展开法、Fourier级数展开法、球谐函数展开法以及从量子力学引入的扰动法,这些研究大多针对一些简单的各向异性情况,例如椭圆各向异性、横向各向同性等,或者限定在对称面内对二维问题进行讨论,这些情况下各物理量的数学表达式相对简单,比较容易处理。还有一些作者基于弱各向异性前提假设作近似处理,导出的近似公式无论在精确程度还是在适用范围方面都有较大的局限性。与前人的这些工作相比,本文提出的相速度和群速度近似公式(尤其是相角表示的相速度和群角表示的群速度近似公式)可应用于任意对称系的各向异性介质,即使在各向异性很强时仍然很精确。这些近似公式可用于解释各向异性介质中的波动现象,分析波属性对弹性常数的依赖性,发展地球物理应用的算法理论等。
下面简要介绍本文每一部分的主要内容和结论。
在第一章中,首先回顾了地震各向异性从19世纪起源、早期不受重视、中期缓慢发展到后来蓬勃发展的研究历史,然后将过去的几十年里对各种对称系各向异性介质相速度和群速度解析解的研究作了较为详细的介绍,最后对本文每一章节的主要内容作了简要的介绍。
在第二章中,从最基本的热力学定律出发,较为系统的叙述了一般各向异性介质中平面波传播的基础理论,详细推导了表征各向异性介质中平面波传播特征的基本物理量的数学表达式,包括相速度、相慢度、群速度、群慢度和偏振等,讨论了它们的物理意义和相互之间的关系。
在第三章中,将qP波相速度平方分解为线性部分和高阶小量部分,代入波矢坐标系( x3轴沿波面法向的坐标系)中的Christoffel特征方程化简得到一个关于高次项的一元三次方程,由此方程容易解得高次项的分式近似和相角表示的相速度V (φ,θ)的高阶近似。在相速度近似的基础上,利用群相关系导出相角表示的群速度V g(φ,θ)高阶近似。然后连续利用多元函数级数展开,导出群角表示的相速度V(φ_g,θ_g)和群速度V_g(φ_g,θ_g)近似公式。这一章中导出的高阶近似公式都是在线性部分的基础上增加一个分式附加项,形式并不太复杂。从第二章和第三章的理论分析可知:
沿径向方向(longitudinal directions)传播的三类体波的偏振为纯模式(即qP波的偏振方向沿波面法向,qS波的偏振方向垂直于波面法向),在径向方向,qP波的相速度和群速度相等,速度的方向导数为零;
qP波的相速度和群速度有相同的极大值和极小值,而极值点必定也是稳定点,因此相速度和群速度的极值都出现在径向方向(注意这一性质对qS波不成立);
相速度V (φ,θ)和群速度V_g(φ,θ)的线性近似值通常低于精确值,只有在径向方向上才等于精确值;
相速度V(φ_g,θ_g)和群速度V_g(φ_g,θ_g)的线性近似值通常高于精确值,只有在径向方向上才等于精确值;
TI介质中相速度V (φ,θ)的高阶近似通常高于精确值;
偏振偏离和群相偏离是各向异性介质弹性波的普遍特征,偏离角的大小可用来衡量各向异性的强弱程度;
除了在径向方向上,群相偏离通常大于偏振偏离;
偏振偏离角和群相偏离角的大小可用来衡量近似公式的误差大小;
在第四章中,为考察近似公式的精确程度和误差的分布规律,采用不同对称系、不同各向异性强度的模型作数值计算和比较,结果用等值线图、曲线图和表格给出。数值比较的结果与第二章和第三章的理论分析非常吻合,此外,从图表中还可得出一些新的结论:
TI介质qP波的其它高阶近似并不具有相速度V (φ,θ)高阶近似始终不高于精确值的特点,而是时高时低;
除TI对称系外,其它对称系的高阶近似有时高于精确值,有时低于精确值,而且中间必定存在等于精确值的方向;
高阶近似的精度明显优于相应的线性近似的精度;
各近似公式的误差随各向异性强度的增强而增大;
目前常用的各向异性强度定义(V_(max) - V_(min)/)V_(ave)×100%(其中V_(ave) = (V_(max) +V_(min))/2)并不能很好地反映近似公式的最大相对误差,其原因可解释为该定义体现的是介质整体的各向异性程度,而最大相对误差则是与局部的偏振偏离/群相偏离程度相关;
同阶的近似公式按精确程度排序,从高到低依次为: V (φ,θ)、V_g(φ_g,θ_g)、V_g(φ,θ)、V(φ_g,θ_g);
V (φ,θ)和V_g(φ_g,θ_g)的高阶近似可适用于很强的各向异性,而V_g(φ,θ)和V(φ_g,θ_g)的高阶近似的精度明显不如前两者。最后,在第五章中对本文的主要结论作了简单的小结。
【关键词】：
【学位授予单位】：中国地震局地质研究所【学位级别】：硕士【学位授予年份】：2008【分类号】：P631.4【目录】：
Abstract5-11
第一章 引言11-19
1.1 地震各向异性的研究历史11-15
1.2 各向异性基础理论的研究进展15-17
1.3 本论文的主要内容17-19
第二章 基础理论19-39
2.1 各向异性介质的弹性性质19-27
2.1.1 介质形变与应变能密度19
2.1.2 弹性常数和本构关系19-21
2.1.3 弹性常数的坐标变换21-22
2.1.4 不同对称系各向异性介质的弹性常数22-26
2.1.5 弹性常数的物理限制条件26-27
2.2 运动方程27-28
2.3 Christoffel 方程和平面波的相速度、慢度28-33
2.3.1 Christoffel 方程28-30
2.3.2 相速度30-31
2.3.3 慢度31-33
2.4 群速度、波前速度和能流速度33-35
2.4.1 群速度33
2.4.2 波前速度33-34
2.4.3 能流速度34-35
2.5 群相关系35-37
2.5.1 群速度与慢度关系35
2.5.2 群速度与相速度关系35-37
2.5.3 群慢度与慢度关系37
2.6 偏振向量37-39
第三章 近似公式39-48
3.1 波矢坐标系下的Christoffel 矩阵39-40
3.2 相角表示的近似公式40-42
3.2.1 相速度40-41
3.2.2 群速度41-42
3.3 用群角表示的近似公式42-43
3.4 二阶近似43-44
3.5 偏振偏离和群相偏离44-48
3.5.1 偏振偏离44-46
3.5.2 群相偏离46-48
第四章 数值模型48-95
4.1 三斜模型49-56
4.1.1 模型I49-52
4.1.2 模型II52-56
4.2 单斜模型56-63
4.2.1 模型I56-59
4.2.2 模型II59-63
4.3 斜方模型63-70
4.3.1 模型I63-66
4.3.2 模型II66-70
4.4 TI 模型70-76
4.4.1 模型I70-73
4.4.2 模型II73-76
4.5 立方模型76-83
4.5.1 模型I76-79
4.5.2 模型II79-83
4.6 分析与讨论83-95
第五章 结论95-97
参考文献97-103
附录A 弹性常数表示的R_(ij)103-107
附录B 各向异性参数表示的R_(ij)107-110
致谢110-111
在学期间已出版和接受的论文111
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【引证文献】
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